更高的功率、更短的脈沖、更強(qiáng)的亮度是激光器技術(shù)發(fā)展不變的追求。在脈沖激光器工業(yè)應(yīng)用中，短脈沖、高峰值對材料加工效果有重要影響。光纖激光器相比固體激光器而言，在平均功率上更具優(yōu)勢，在峰值功率上則受到明顯的限制。長期以來光纖脈沖激光器的脈寬局限在ns以上，峰值15 kW以內(nèi)，以100 ns 1 mJ為標(biāo)準(zhǔn)。

如圖1所示的激光脈沖序列中，峰值功率等于脈沖能量除以脈沖寬度，因此在同等能量條件下，縮短脈沖寬度可以大大增加峰值功率，同等脈寬條件下，提高峰值則可以增加脈沖能量。

目前主流工業(yè)市場上固體脈沖激光器中，納秒級脈寬的激光器能量可達(dá)mJ級，以1 mJ能量10 ns脈寬計算，峰值功率可達(dá)100 kW。皮秒脈沖激光器能量在300 μJ左右，以10 ps計算，峰值功率可達(dá)30 MW。飛秒脈沖激光器能量以100 μJ，脈寬500 fs計算，則峰值功率達(dá)到200 MW。作為比較，常規(guī)的MOPA納秒脈沖激光器的峰值功率在10 kW左右，遠(yuǎn)低于固體激光器的指標(biāo)。

圖1 脈沖寬度與峰值功率

圖2給出了大模場單芯光纖的輸出能力受限因素分解框圖。主要的受限因素包括5項：負(fù)載能力受限、B 積分受限、提取效率受限、光束質(zhì)量受限以及偏振態(tài)受限。

在圖2給出的各種物理機(jī)制的解決方法分屬于不同的設(shè)計層級，具體包括：基質(zhì)材料、增大模場、導(dǎo)模結(jié)構(gòu)和偏振結(jié)構(gòu)屬于光纖設(shè)計層級，圖中以藍(lán)色框表示；端面戴帽擴(kuò)束、模式激發(fā)、模式濾波屬于器件設(shè)計層級，圖中以橙色框表示；泵浦方式、隔離濾波和偏振控制屬于單元設(shè)計的層級，圖中以綠色框表示；增大帶寬、脈寬選擇、重頻選擇和增益分配則屬于系統(tǒng)設(shè)計層級，圖中以紫色框表示。

除了上述5項之外，在連續(xù)高功率光纖激光器中需要考慮的熱效應(yīng)并未在此列出，因為我們追求的高峰值功率光纖放大器中，平均功率遠(yuǎn)遠(yuǎn)低于熱效應(yīng)能夠發(fā)揮顯著作用的范疇，在此不做討論。

圖2 脈沖光纖激光器峰值功率受限因素分析

負(fù)載能力受限以激光強(qiáng)度度量，物理機(jī)制包括體損傷和面損傷，其中面損傷可以通過端面戴帽技術(shù)予以避免，體損傷則受限于光纖基質(zhì)材料特性，為極限受限因素。典型地，光強(qiáng)閾值約為4.75 kW/µm2，對50 µm的模場直徑，對應(yīng)的損傷功率閾值達(dá)到9.3 MW，已經(jīng)遠(yuǎn)超過目前脈沖光纖激光器芯內(nèi)峰值功率的水平，也高于自聚焦閾值功率，因此，體損傷目前還不是需要考慮的問題。

提取效率主要受限于自發(fā)輻射放大（ASE），受限于多級放大器的增益分配，級內(nèi)則受限于脈沖的占空比。特別是在亞納秒短脈沖放大條件下，ASE直接限制了脈沖能量的提升，也限制峰值功率的提升。不過ASE的限制可以通過合理設(shè)計多級放大器，優(yōu)化級間增益分配和泵浦方式來抑制，另外還可以通過光譜濾波和聲光濾波的方式減少傳導(dǎo)到后級的ASE成分。合理的級間增益分配還有助于抑制脈沖增益飽和問題，獲得更加好的脈沖波形。

光束質(zhì)量受限以光束質(zhì)量因子M2度量，為獲得基模輸出主要是要通過光波導(dǎo)導(dǎo)模結(jié)構(gòu)設(shè)計以保證單?；蛘呱倌＿\(yùn)轉(zhuǎn)，在此基礎(chǔ)上輔助以不同芯徑光纖熔接時模式激發(fā)控制以及光纖盤繞等模式濾波手段來改善光束質(zhì)量。目前能夠保證高光束質(zhì)量輸出的常規(guī)光纖就是30/250，光子晶體等特殊光纖的纖芯可以擴(kuò)大到100 µm左右。這種模場尺寸相比工業(yè)固體激光器毫米級的光斑尺寸仍然太小，后面提到的諸多非線性效應(yīng)都跟B積分有關(guān)，而B積分是反比于模場面積的。

偏振態(tài)受限以偏振度度量，物理機(jī)制主要是光纖波導(dǎo)的偏振特性。在普通的雙包層光纖中，線偏振光會發(fā)生退偏，且退偏度對彎曲和環(huán)境參數(shù)敏感，難以保持穩(wěn)定的偏振態(tài)輸出。同樣條件下，偏振光一般比非偏振光的峰值功率閾值低一半，因為非偏振光可以分解為兩個正交的非偏振光分量。

在脈沖光纖激光器中，影響峰值功率重要的因素是B積分，也就是光纖中的非線性相位偏移量，B積分的定義如下：

可見，B積分正比于功率隨光纖長度的積分，同時與模場直徑和激光波長成反比。

光纖中的三階非線性效應(yīng)可以分為兩大類：一類是光強(qiáng)誘導(dǎo)的折射率調(diào)制效應(yīng)，包括自相位調(diào)制（SPM）、交叉相位調(diào)制（Cross-Phase Modulation:XPM）、調(diào)制不穩(wěn)定性（Modulation Instability: MI）、四波混頻（Four-Wave Mixing:FWM）以及自聚焦（Self-Focusing: SF）等；另一類是非彈性光散射效應(yīng)，涉及光子與基質(zhì)材料晶格振動之間的能量交換，包括受激布里淵散射（SBS）和受激拉曼散射（SRS）。這其中，高的限制取決于自聚焦閾值，對光纖材料而言，這個值大概在4 MW的水平。

在自聚焦閾值之下，受激拉曼散射是重要的限制，因為拉曼光相比基頻光的光譜頻移量高達(dá)60 nm，拉曼成分過高會嚴(yán)重影響隔離器磁光晶體的作用，也會給鏡頭帶來很大的色差。圖3給出了光纖內(nèi)峰值功率超過自聚焦閾值時產(chǎn)生的自聚焦成絲的演化過程。

圖3 功率為2倍自聚焦閾值功率（8 MW）下，在（圖a）80 µm和（圖b）200 µm芯徑光纖中LP₀₂ 模式的光強(qiáng)分布